戴康
- 作品数：139 被引量：104H指数：5
- 供职机构：新疆大学物理科学与技术学院更多>>
- 发文基金：国家自然科学基金新疆维吾尔自治区高校科研计划博士科研启动基金更多>>
- 相关领域：理学电子电信医药卫生电气工程更多>>
- Rb蒸气中激光诱导5P和5D态的布居数变化
- 2005年
- 在Rb蒸气中观察了荧光强度的增强与减弱.5P3/2态荧光的减弱是由于激光激发5P3/2—→5D5/2的跃迁造成的,5D5/2态原子碰撞转移到5D3/2,产生5D3/2—→5P1/2的辐射,增加了5P1/2态的布居,从而使5P1/2—→5S1/2的荧光增强.激光诱导布居数的变化由相应荧光的强度信号的增减来检测,利用速率方程组,得到了受激发射(即5D5/2—→5P3/2)速率为2.0×108s-1,精细结构碰撞转移(即5D5/2—→5D3/2)截面为6.4×10-14cm2.
- 王淑英穆保霞崔秀花张刚台袁强华戴康沈异凡
- 关键词：原子光谱铷受激辐射
- Rb-H<sub>2</sub>(N<sub>2</sub>)系统中的振动碰撞能量弛豫
- 2015年
- 激光激发Rb原子至高位振动态,与H2反应生成RbH (X1Σ+,v"= 0)分子。利用简并受激超拉曼泵浦激发RbH (X1Σ+ v"= 17~20)高位振动态。实验研究高位振动态RbH分子与H2(N2)的碰撞弛豫传能过程。利用时间分辨荧光光谱得到RbH (X1Σ+ v"= 17~20)的弛豫率,测量不同气压下各振动能级有效寿命,由Stern- Volmer公式得到RbH分子v"= 17~20与H2的碰撞弛豫速率系数。充入不同配比的N2和H2混合气体,由类似方法计算了RbH (X1Σ+ v"= 17~20)与N2的碰撞弛豫速率系数。由LIF光强随探测延迟时间的演化关系给出了RbH与H2碰撞v"= 17→10和RbH与N2碰撞v"= 20→15的多量子弛豫实验证据。
- 岳江刘百慧范鸿梅戴康刘静
- 关键词：碰撞能量转移
- 碰撞振动能量转移:Li_2[A^1∑_u^+(v′=7)]+He→Li_2[A^1∑_u^+(v''=6,8)]+He
- 2016年
- 利用激光诱导荧光方法研究了Li_2[A^1∑_u^+(v′=7)]与He的碰撞能量转移.脉冲激光激发Li_2基态至Li_2[A^1∑_u^+(v″=7)]态,池温保持在623K,He气压在1Torr至10Torr之间变化,在He气体不同压强下,测量了转移荧光和直接荧光的时间积分荧光强度比.结合能级的速率方程分析,得到了v′=7的单量子驰豫转移速率系数和总去布居速率系数如下:k_(67)=(1.20±0.48)×10^(-8)cm^3·s^(-1);k_6=(0.88±0.26)×10^(-8)cm^3·s^(-1);k_(78)=(2.52±0.63)×10^(-9)cm^3·s^(-1);k_8=(1.00±0.30)×10^(-8)cm^3·s^(-1).
- 吉旭戴康王倩
- 关键词：碰撞能量转移
- 存在缓冲气体的Cs蒸气中的三体碰撞被引量：2
- 2006年
- 研究了Cs(6P)+Cs(6S)+He→Cs(5D)+Cs(6S)+He的碰撞能量转移过程。单模半导体激光器共振激发Cs原子至6P3／2态,利用另一与泵浦激光束反向平行激光束作为吸收线探测6Pa／2态原子密度及其空间分布。缓冲气体增大了6P3／2和6S1／2原子间的能量转移,这可从测量由Cs(6P)／Cs(5D)碰撞而被布居的7D态所发射的荧光得到证实。因5D→6P(3．0-3.6μm)处于红外本实验不能探测,利用一个已经测量过的过程(即6P+5D→6S+7D)作相对测量。得到三体碰撞速率系数为(2．2±1．1)×10-28cm6s-1。
- 袁强华张刚台穆保霞王淑英崔秀花戴康沈异凡
- 关键词：光谱学荧光CS
- 利用LIBS对AlCl<sub>3</sub>溶液定量分析
- 2018年
- 本文中利用激光诱导等离子体击穿光谱方法对AlCl3溶液进行了定量分析。在实验中以Al作为内标元素,将配置好不同的浓度的AlCl3溶液以射流方式产生等离子体,利用内标法和谱线–浓度法进行定量分析发现谱线面积–浓度法效果比内标法好,尤其是浓度低自吸收强时利用谱线面积–浓度法进行定标比较精确。
- 奥布力喀斯木·祖农拜合提妮萨·艾力阿拜·艾力哈孜戴康普拉提·艾合买提
- 关键词：LIBS
- K_2高激发振动能级1~1∑_u^+(V=46～61)与H_2间的碰撞能量转移被引量：3
- 2011年
- 利用相干反斯托克斯拉曼光谱(CARS)探测技术,研究了K_2的1~1∑_u^+(V=46～61)与H_2间的电子-振转动能级的碰撞转移,扫描CARS谱确认了仅在H_2的V=2,J=0,1,2及V=1,J=2能级上有布居,用n_1,n_2,n_3,n_4,分别表示(2,0),(2,1),(2,2),(1,2)上的粒子数密度,从CARS谱峰值得到n_1/n_4,n_2/n_4,n_3/n_4分别为3.3±0.5,2.2±0.3,2.0±0.3,有88%粒子处在V=2能级上,而在V=1能级上有12%.转移能配置到振动,转动,平动的比例分别为0.53,0.01,0.46,能量主要分配在振动和平动上,在573K和5×10~3Pa条件下,通过求解速率方程组和对时间分辨CARS线强度分析得到碰撞转移速率系数k_(12)=(3.3±0.7)×10^(-14)cm^3s^(-1)和k_2=(1.4±0.3)×10^(-14)cm^3s^(-1).
- 张利平蔡勤栾楠楠戴康沈异凡
- 关键词：激光光谱速率方程
- Cs（6DJ）+He碰撞转移截面测量
- 由YAG脉冲激光泵浦,将OPO（泵浦激光）波长调至885nm线,双光子激发Cs原子基态到Cs（6D3/2）态,在样品池条件下,利用原子荧光光谱方法,测量了Cs（6D）-He,碰撞中6D3/2→6D5/2的激发能量转移截面...
- 王青戴康沈异凡
- 关键词：激光光谱碰撞能量转移截面
- 文献传递
- 激发态Cs原子间碰撞能量转移截面
- 2006年
- 在Cs蒸气密度为10^13cm^-3量级范围内，研究了6P3/2＋6P3/2→6DJ＋6S碰撞能量合并过程．利用单模半导体激光器共振激发6P3/2态，利用另一与泵浦激光束反向平行的单模激光束作为吸收线探洲激发态原子密度厦其空间分布，吸收线调至6P3／2→8S1／2跌迁，并可平行于泵浦激光束移动．由激发态原子密度和谱线的荧光强度比得到碰撞能量合并的截面．碰撞转移到6D5/2和6D3／2的截面分剐是（4．1±1．8）×10^-15和（2．2±1．0）×10^-15cm^2.与其它实验结果进行了比较．
- 张刚台袁强华穆保霞王淑英崔秀花戴康沈异凡
- 关键词：碰撞能量合并截面CS
- Cs(7D_J)+Cs(6S_(1/2))间的碰撞能量转移
- 2009年
- 脉冲激光双光子激发Cs(6S1/2)到Cs(7DJ)态,在样品池条件下,利用原子荧光光谱方法研究了Cs(7DJ)+Cs(6S1/2)的碰撞能量转移过程。利用三能级模型的速率方程分析,在不同的Cs(6S 1/2)密度下,通过对直接荧光和转移荧光的时间积分荧光强度测量,得到了7D5/2→7D3/2精细结构转移截面为σ=(2.9±0.7)×10-14cm2。而碰撞转移到7DJ以外的猝灭截面分别为(7.4±2.1)×10-14cm2(对J=5/2)和(6.6±1.8)×10-14cm2(对J=3/2)。结合已有的实验结果,得到7DJ转移到8P态的截面分别为(0.6±0.3)×10-14cm2(对J=5/2)与(0.8±0.4)×10-14cm2(对J=3/2)。7DJ态主要是通过碰撞能量合并的逆过程〔即7DJ+6S→5D+6P〕猝灭。
- 王敏王君戴康王倩沈异凡
- 关键词：激光光谱碰撞能量转移荧光截面CS
- Rb(5D_J)+H_2→RbH+H反应截面的测定被引量：3
- 2009年
- 利用激光泵浦-吸收技术,研究了在样品池中(T=385K,H2气压400Pa)的Rb(5DJ)+H2→RbH[X1Σ+(v″=0)]+H光化学反应过程。双光子激发Rb-H2混合蒸气中Rb原子至52D态,荧光中除有泵浦能级发生的直接荧光外,还包含由精细结构碰撞转移产生的敏化荧光,RbH分子是由5D原子与H2间的三体碰撞反应产生的。利用852nm激光扫描RbHX1Σ+(v″=0→v′=17)吸收带,ΔI′和ΔI″分别表示泵浦5D3/2和5D5/2时的吸收光强。泵浦室温下的纯Rb蒸气至5D3/2或5D5/2态,由于在低密度下52D精细结构混合可略去,故由5D3/2→5P1/2与5D5/2→5P3/2的荧光比得到泵浦率比。解速率方程组,得到5D3/2→5D5/2和5D→5D以外态的碰撞转移截面分别是9.8×10-16和2.0×10-16cm2,Rb(5DJ)+H2→RbH+H的反应截面分别是5.4×10-17(J=3/2)和2.3×10-17cm2(J=5/2),5D3/2与H2的反应活动性大于5D5/2,这与其他实验结果是一致的。
- 赵亿坤崔秀花白振岙戴康沈异凡
- 关键词：激光光谱光化学反应
