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用于色散补偿的双芯光子晶体光纤设计被引量：20: 2004年; WDM系统的传输速率受单模光纤 (SMF)中色散D的制约 .针对WDM系统中的色散补偿问题 ,本文提出了一种新型的用于色散补偿的双芯光子晶体光纤 (DCPCF) ,其构成材料是纯石英和空气 .采用高斯———厄密函数法计算了此DCPCF的模场和等效折射率 ,理论模拟表明这种DCPCF的色散可达 - 180 0 0ps/ (nm .km) ,并可补偿超过自身长度 10 0; 倪屹安亮张磊彭江得; 关键词：光子晶体光纤色散双芯

大芯区的单模光子晶体光纤被引量：14: 2003年; 采用毛细玻璃管拼接并拉丝的方法试制成功光子晶体光纤样品 ,它由石英纤芯和周围呈六角形分布的两圈气孔组成 ,气孔直径 4 μm ,间距 17μm ,芯区直径 30 μm。理论模拟和光学实验均证实此光纤在 6 32; 倪屹彭江得柯亚杰张磊蔡青李勤李进科; 关键词：导波光学光子晶体光纤单模正交函数

实心光子带隙限制光纤泄漏损耗的研究被引量：3: 2006年; 芯区向下掺杂的实心蜂窝形光子晶体光纤可以通过光子带隙限制(PBG)导光,本文采用多极方法研究了这种实心PBG光子晶体光纤的泄漏损耗,研究表明在气孔直径与气孔周期的比为0.8时,仅需84个气孔,就能使这种实心PBG光子晶体光纤的泄漏损耗降低到10-2dB/km.本文的模拟结果可用于实心PBG光子晶体光纤的实际应用.; 倪屹解月剑安亮

采用Sagnac反馈环的高效率宽带L-波段放大自发辐射源: 2004年; 采用掺铒光纤在L 波段的放大自发辐射 (ASE)构成的宽带光信号源在光纤传感、器件测试等方面有着广泛的应用需求 ,而抽运转换是制作这种光源的关键技术之一。基于C 波段放大自发辐射对L 波段信号具有二次抽运作用的机理 ,在光纤的一端采用Sagnac反馈环将输出的C 波段放大自发辐射反馈回到掺铒光纤中 ,这些被反馈的C 波段放大自发辐射像注入的信号光一样消耗上能级粒子数而受到放大并沿光纤的同一方向传输 ,同时成为L 波段放大自发辐射的抽运源。由于Sagnac反馈环减少了泄漏的C 波段放大自发辐射功率 ,因而抽运转换效率大大提高。实验中 ,在不加平坦滤波器的情况下 ,在 12 5mW 980nm抽运光输入时输出L 波段放大自发辐射宽谱功率达到 14dBm ,抽运转换效率 (PCE)达到 2 0 % ,1dB带宽达到 31 1nm(15 6 8 9～ 16 0 0nm) ,获得了高转换效率且宽带平坦的L 波段放大自发辐射谱输出。; 蒋俏峰刘小明倪屹王青; 关键词：L-波段掺铒光纤放大器 SAGNAC环

光子晶体光纤参量放大的理论模拟被引量：6: 2004年; 光子晶体光纤具有高非线性系数和非常灵活的色散特性 ,通过调节光子晶体光纤的结构参量 ,可在具有高非线性系数的同时对光子晶体光纤的零色散波长 (λ0 )进行调节。利用光子晶体光纤的这些特性可实现在所需波长上的高效率的参量放大。本文采用厄密高斯函数展开的方法 ,计算了六角形光子晶体光纤 (HF)的零色散波长 ,发现当气孔间距在 1 1μm和 2 6 μm之间时 ,光子晶体光纤的零色散波长在 1 5 5 μm附近 ,并给出了零色散波长时气孔间距和气孔大小的关系曲线。对光子晶体光纤中的参量放大 (OPA)进行了理论模拟 ,计算表明在 2 0m光子晶体光纤中 ,当峰值功率为 10W时 ,参量放大的增益可达 6 0dB ,或可获得 30; 倪屹王青张磊刘小明彭江得; 关键词：光电子学光子晶体光纤色散色散斜率参量放大

采用光子晶体光纤进行参量放大的理论模拟: 采用厄密-高斯函数展开的方法,计算了六角形光子晶体光纤(HF)的零色散波长(λ),发现当气孔间距在1.1μm和2.6μm之间时,光子晶体光纤的零色散波长在1.55μm附近,并给出了零色散波长时气孔间距和气孔大小的关系曲线...; 倪屹王青张磊彭江得; 关键词：光子晶体光纤色散色散斜率参量放大; 文献传递

采用光子晶体光纤进行参量放大的理论模拟: 采用厄密—高斯函数展开的方法,计算了六角形光子晶体光纤(HF)的零色散波长(λ<,0>),发现当气孔间距在1.1μm和2.6μm之间时,光子晶体光纤的零色散波长在1.55μm附近,并给出了零色散波长时气孔间距和气孔大小的...; 倪屹王青张磊彭江得; 关键词：光子晶体光纤色散斜率参量放大; 文献传递

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倪屹