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不同电介质结构下介质阻挡放电特性研究被引量：5: 2011年; 设计制作了单面有氧化铟锡(ITO)导电介质层的双玻璃介质层的介质阻挡放电装置,研究了其放电特性,并将其与双玻璃介质层和单玻璃介质层的介质阻挡放电进行了比较.从电荷输运的角度分析,上述三种装置分别实现了电荷的二维、零维和三维输运.采用两种不同的双玻璃介质层装置,获得了单个稳定的放电丝.与无ITO导电层的双玻璃结构得到的单个放电丝相比,单面有导电ITO介质的双玻璃结构中,单放电丝呈"T"字型,其光晕是前者光晕的2倍,其放电电流大于前者电流,其放电时间间隔长短交替现象更为明显,且存在强度大小交替的现象.分析表明,壁电荷输运及二次电子发射的不同导致了不同电介质结构放电特性的不同.; 董丽芳杨玉杰刘为远岳晗王帅刘忠伟陈强; 关键词：介质阻挡放电壁电荷二次电子发射

大气压等离子体炬电子密度的光谱诊断被引量：14: 2011年; 利用空心针-板放电装置产生了大气压等离子体炬,采用光谱法测量了其内部及表面的电子密度.向空心针中通入氩气,在大气环境中产生了长度为1cm的等离子体炬.实验分别测量了Hα谱线和ArⅠ(696.54nm)谱线,通过反卷积方法分离出其相应的Stark展宽,并由此计算了电子密度.结果发现,采用Hα谱线和ArⅠ(696.54nm)谱线Stark展宽计算得到的等离子体的电子密度分别为1.0×1015cm-3和3.78×1015cm-3.考虑到Hα谱线源于等离子体炬表层与周围大气接触时产生的大气中水分子的离解激发,Hα线Stark展宽计算得到的电子密度应为等离子体表层处的电子密度,而根据ArⅠ(696.54nm)谱线的Stark展宽得到的电子密度是等离子体内部的电子密度.; 董丽芳刘为远杨玉杰王帅嵇亚飞; 关键词：等离子体炬电子密度

针—板介质阻挡放电中电子能量空间分布研究被引量：1: 2011年; 测量了大气压环境下氩气空心针—板放电等离子体中原子与分子谱线强度的空间分布,分析了等离子体中电子能量的空间分布。实验利用空心针—板放电装置,得到了约3cm长的放电等离子体弧。在300～800nm范围内采集发射光谱,发现了强度较高的ArⅠ谱线、N2第二正带系谱线C 3Πu(ν′=0)→B3Πg(ν″=0)以及强度较弱的OⅠ谱线。实验测量了N2谱线(337.1,357.6及380.4nm)、氩原子谱线(696.54,763.51,772.42及794.82nm)和OⅠ777.2nm谱线强度的空间分布,结果表明:氮分子谱线强度由弧根开始逐渐升高,当距离弧根12mm时强度达到最大值并开始下降;氩原子谱线强度由弧根到弧梢逐渐降低;氧原子谱线强度从弧根开始逐渐升高,当距离弧根6mm时强度达到最大值并开始下降。定性地讨论了等离子体弧中电子能量分布,发现距离弧根为6mm处电子能量最高,而弧根处电子能量最低。; 董丽芳嵇亚飞李永辉; 关键词：等离子体弧电子能量

双层耦合Lengel-Epstein模型中的超点阵斑图: 2011年; 用双层耦合的Lengel-Epstein模型,研究了两个子系统的图灵模对斑图的影响,发现其波数比在斑图的形成和选择过程中起着重要作用.当波数比为1时,双层系统未能发生耦合,只能出现条纹和六边形斑图;当波数比处于1—17的范围时,两子系统发生耦合,图灵模之间发生共振相互作用,得到种类丰富的超点阵斑图,包括暗点、点-棒和复杂超六边、Ⅰ-型和Ⅱ-型白眼、类蜂窝和环状超六边等斑图;当波数比大于17,系统选择的斑图类型不再变化,均为环状超六边斑图.数值模拟得到的条纹、六边形、超六边点阵、Ⅱ-型白眼斑图和类蜂窝斑图均已在介质阻挡放电系统实验中观察到.另外,还得到了超点阵斑图的波数随两个扩散系数乘积DuDv的变化曲线,发现其随的DuDv增大而减小.; 白占国董丽芳李永辉范伟丽; 关键词：超点阵数值模拟

大气压介质阻挡放电超四边形斑图的等离子体参量被引量：11: 2012年; 本工作利用双水电极介质阻挡放电装置,采用发射光谱方法,在大气压氩气介质阻挡放电中研究了由不同空间尺度微放电通道构成的超四边形斑图的等离子体参量.实验发现直径较大的微放电通道(大点)和直径较小的微放电通道(小点)亮度不同.采用氮分子第二正带系谱线计算了分子振动温度,利用谱线强度比方法得到了电子激发温度,用氩原子696.54nm谱线的Stark展宽估算了电子密度.结果显示小点的电子密度和分子振动温度均高于大点,而电子激发温度低于大点.这说明稳定超四边形斑图中不同尺度微放电的等离子体状态不同.; 陈俊英董丽芳李媛媛宋倩嵇亚飞; 关键词：介质阻挡放电

非均匀可激发介质中的稀密螺旋波被引量：3: 2012年; 在非均匀可激发介质中,采用Barkley模型数值模拟了稀螺旋波和密螺旋波,并对二者的动力学行为随参数的变化进行了研究.结果发现:稀螺旋波的旋转频率随参数b的增加迅速减小,之后趋于饱和,显示出不同于密螺旋波的行为;两种螺旋波的周期和波长随参数ε和非均匀区域尺寸R的增加而增加,相对稀螺旋波而言,密螺旋波的性质对R的依赖更为敏感;稀螺旋波端点的波速随R的增加而减小,与密螺旋波波速变化趋势相反.另外,由于非均匀区域的影响,当ε或b超过某一临界值时,螺旋波臂上出现缺陷点.; 董丽芳白占国贺亚峰; 关键词：螺旋波动力学行为

介质阻挡放电丝结构转变中的缺陷研究: 2011年; 在介质阻挡放电中,对放电丝结构从四边形向四边形格子态结构转变中的缺陷进行了研究.实验发现,在四边形向四边形格子态结构的转化中,存在两种缺陷:角缺陷及错位缺陷.为了研究缺陷的形成机理,实验测量了四边形格子态结构中不同放电丝的发光信号,结果发现八边形晶胞的中心放电丝发光强度强于边缘放电丝发光强度.通过引入准势场,研究了放电丝之间的相互作用及其对放电丝结构转变的影响,并由此分析了在转变过程中出现的缺陷,结果与实验符合得很好.; 董丽芳李树峰范伟丽; 关键词：介质阻挡放电

介质阻挡放电跃变升压模式下靶波斑图研究被引量：2: 2011年; 在大气压氩气介质阻挡放电中,首次通过跃变外加电压得到了稳定的靶波斑图.实验分别研究了跃变再缓变和直接跃变升压模式下靶波斑图的稳定性和波长选择.研究发现,跃变再缓变升压之后得到的靶波斑图不稳定,其与螺旋波相互转换.在这种转换中,靶波每次出现的时间为几十毫秒.直接跃变升压得到的靶波斑图稳定性明显增强,其稳定时间通常为5min以上.比较不同升压模式下靶波斑图的波长,发现直接跃变升压模式下波长随电压升高减小较快.综上表明,升压模式对靶波斑图的稳定性和波长都有影响.; 董丽芳岳晗范伟丽李媛媛杨玉杰肖红; 关键词：介质阻挡放电

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国家自然科学基金(10975043)